Μπορεί μια παρόρμηση να σου πει κάτι; - λες. Μια παρόρμηση είναι ακριβώς αυτό, μια παρόρμηση, μόνο ορθογώνιου σχήματος.

Το γεγονός όμως είναι ότι μέχρι τώρα έχουμε παρατηρήσει μόνο παρόμοιους παλμούς στην οθόνη του παλμογράφου, ας πούμε, κατά τη ρύθμιση ενός ηλεκτρονικού διακόπτη, και από την παρουσία τους κρίνουμε τη δυνατότητα συντήρησης της γεννήτριας. Εάν χρησιμοποιείτε έναν ορθογώνιο παλμό ως σήμα ελέγχου και τον εφαρμόζετε, για παράδειγμα, στην είσοδο ενός ενισχυτή AF, τότε από το σχήμα του σήματος εξόδου μπορείτε να αξιολογήσετε αμέσως τη λειτουργία του ενισχυτή και να ονομάσετε τις αδυναμίες του - χαμηλό εύρος ζώνης, ανεπαρκές κέρδος σε χαμηλότερες ή υψηλότερες συχνότητες, αυτοδιέγερση σε κάποιο εύρος συχνοτήτων.

Πάρτε έναν ευρυζωνικό διαιρέτη τάσης, που χρησιμοποιείται, για παράδειγμα, σε οικιακά όργανα μέτρησης ή παλμογράφους. Ένας ορθογώνιος παλμός που "πέρασε" μέσα από αυτό θα σας πει τις ακριβείς παραμέτρους των εξαρτημάτων που είναι απαραίτητα για να αποκτήσετε μια σταθερή αναλογία διαίρεσης σήματος σε ένα ευρύ φάσμα συχνοτήτων.

Για να γίνει αυτό ξεκάθαρο, ας εξοικειωθούμε πρώτα με ορισμένες παραμέτρους του παλμικού σήματος, οι οποίες αναφέρονται συχνά σε περιγραφές διαφόρων γεννητριών, συσκευών αυτοματισμού και τεχνολογίας υπολογιστών. Για παράδειγμα στο Σχ. Το 97 δείχνει την «εμφάνιση» ενός κάπως παραμορφωμένου (σε σύγκριση με τον ορθογώνιο) παλμό, έτσι ώστε τα επιμέρους μέρη του να είναι πιο ευδιάκριτα.

Μία από τις παραμέτρους του παλμού είναι το πλάτος του (Umax), το υψηλότερο ύψος παλμού χωρίς να λαμβάνονται υπόψη μικρές εκπομπές. Η διάρκεια της ανόδου του παλμού χαρακτηρίζεται από τη διάρκεια του μπροστινού tf και η διάρκεια της μείωσης χαρακτηρίζεται από τη διάρκεια της πτώσης tc. Η διάρκεια της «ζωής» του παλμού καθορίζεται από τη διάρκεια ti - ο χρόνος μεταξύ της αρχής και του τέλους του παλμού, που συνήθως υπολογίζεται στο επίπεδο του πλάτους 0,5 (μερικές φορές στο επίπεδο του 0,7).

Η κορυφή της ώθησης μπορεί να είναι επίπεδη, με κατάρρευση ή άνοδο. Ένας ορθογώνιος παλμός έχει επίπεδη κορυφή και η άνοδος και η πτώση είναι τόσο απότομη που είναι αδύνατο να προσδιοριστεί η διάρκειά τους χρησιμοποιώντας έναν παλμογράφο.

Το σήμα παλμού αξιολογείται επίσης από τον κύκλο λειτουργίας του, ο οποίος δείχνει τη σχέση μεταξύ της διάρκειας παλμού και της περιόδου επανάληψης παλμού. Ο δασμός είναι το πηλίκο της διαίρεσης της περιόδου, όχι η διάρκεια. Σε αυτό που φαίνεται στο Σχ. 97, στο παράδειγμα, ο κύκλος λειτουργίας είναι 3.

Τώρα, μετά από μια σύντομη εισαγωγή στον παλμό και τις παραμέτρους του, θα κατασκευάσουμε μια ορθογώνια γεννήτρια παλμών απαραίτητη για τα επόμενα πειράματα. Μπορεί να κατασκευαστεί τόσο σε τρανζίστορ όσο και σε μικροκυκλώματα. Το κύριο πράγμα είναι ότι η γεννήτρια παράγει παλμούς με απότομες ανόδους και πτώσεις, καθώς και με την πιο επίπεδη δυνατή κορυφή. Επιπλέον, για τους σκοπούς μας, ο κύκλος λειτουργίας θα πρέπει να είναι εντός 2-3 και ο ρυθμός επανάληψης παλμού θα πρέπει να είναι περίπου 50 Hz στη μία λειτουργία και 1500 Hz στην άλλη. Θα μάθετε αργότερα τι προκαλεί τις απαιτήσεις συχνότητας.

Ο ευκολότερος τρόπος για να καλύψετε τις απαιτήσεις είναι μια γεννήτρια που βασίζεται σε ένα μικροκύκλωμα και ένα τρανζίστορ (Εικ. 98). Περιέχει λίγα μέρη, λειτουργεί όταν η τάση τροφοδοσίας μειώνεται στα 2,5 V (στην περίπτωση αυτή, το πλάτος του σήματος πέφτει κυρίως) και σας επιτρέπει να λαμβάνετε παλμούς εξόδου με πλάτος έως 2,5 V (στην καθορισμένη τάση τροφοδοσίας) με κύκλος λειτουργίας 2,5.

Στην πραγματικότητα, η ίδια η γεννήτρια κατασκευάζεται χρησιμοποιώντας στοιχεία DD1.1 - DD1.3 σύμφωνα με το γνωστό κύκλωμα πολυδονητή. Ο ρυθμός επανάληψης του παλμού εξαρτάται από την αντίσταση της αντίστασης R1 και την χωρητικότητα του πυκνωτή που είναι συνδεδεμένος με το διακόπτη SA1. Στη θέση της κινούμενης επαφής του διακόπτη που φαίνεται στο διάγραμμα, ο πυκνωτής C1 συνδέεται με τη γεννήτρια, επομένως οι παλμοί στην έξοδο της γεννήτριας (ακίδα 8 του στοιχείου DD1.3) ακολουθούν με συχνότητα 50 Hz (ακολουθεί περίοδος 20 ms). Όταν η κινούμενη επαφή του διακόπτη τοποθετηθεί στην κάτω θέση σύμφωνα με το κύκλωμα, συνδέεται ο πυκνωτής C2 και η συχνότητα επανάληψης γίνεται περίπου 2000 Hz (περίοδος επανάληψης 0,5 ms).

Στη συνέχεια, το παλμικό σήμα παρέχεται μέσω της αντίστασης R2 στον ακόλουθο πομπού, κατασκευασμένο στο τρανζίστορ VT1. Από τον κινητήρα της μεταβλητής αντίστασης R3, που είναι το φορτίο του επαναλήπτη, το σήμα τροφοδοτείται στον ακροδέκτη εξόδου XT1. Ως αποτέλεσμα, οι ορθογώνιοι παλμοί με πλάτος από αρκετές δεκάδες millivolt έως αρκετά volt μπορούν να αφαιρεθούν από τους ακροδέκτες XT1 και XT2. Εάν για κάποιο λόγο ακόμη και το ελάχιστο σήμα αποδειχθεί υπερβολικό (για παράδειγμα, κατά τη δοκιμή ενός πολύ ευαίσθητου ενισχυτή), το σήμα εξόδου μπορεί να μειωθεί είτε συνδέοντας την αντίσταση R3 μεταξύ του άνω ακροδέκτη του κυκλώματος και του πομπού του τρανζίστορ με σταθερή αντίσταση με αντίσταση 1-3 kOhm, ή με χρήση εξωτερικής τάσης διαιρέτη.

Λίγα λόγια για τις λεπτομέρειες. Η γεννήτρια μπορεί να χειριστεί στοιχεία NAND άλλων μικροκυκλωμάτων της σειράς K155 (ας πούμε, K155LA4), καθώς και οποιουδήποτε τρανζίστορ της σειράς KT315. Πυκνωτής C1 - K50-6 ή άλλος, σχεδιασμένος για τάση τουλάχιστον 10 V. C2 - οποιοδήποτε, πιθανώς μικρότερο σε μέγεθος. Αντιστάσεις - MLT-0.125 και SP-1 (R3), πηγή ενέργειας - μπαταρία 3336. Η γεννήτρια καταναλώνει λιγότερο από 15 mA, επομένως αυτή η πηγή θα διαρκέσει για μεγάλο χρονικό διάστημα.

Δεδομένου ότι υπάρχουν λίγα εξαρτήματα στη γεννήτρια, δεν χρειάζεται να παρέχετε ένα σχέδιο της πλακέτας τυπωμένου κυκλώματος - σχεδιάστε το μόνοι σας. Τοποθετήστε την πλακέτα με τα εξαρτήματα και το τροφοδοτικό μέσα στη θήκη (Εικ. 99) και στον μπροστινό τοίχο της τοποθετήστε τον διακόπτη εμβέλειας, τον διακόπτη λειτουργίας, τη μεταβλητή αντίσταση και τους σφιγκτήρες.

Το επόμενο στάδιο είναι ο έλεγχος και η ρύθμιση της γεννήτριας χρησιμοποιώντας τον παλμογράφο μας. Συνδέστε τον αισθητήρα εισόδου παλμογράφου στον ακροδέκτη 8 του μικροκυκλώματος και τον αισθητήρα γείωσης στο κοινό καλώδιο (ακροδέκτης XT2). Ο παλμογράφος εξακολουθεί να λειτουργεί σε αυτόματη λειτουργία (το κουμπί "AUTO-STANDBY" απελευθερώνεται), ο συγχρονισμός είναι εσωτερικός, η είσοδος είναι ανοιχτή για την εξάλειψη της παραμόρφωσης του σήματος που ακολουθεί σε χαμηλή συχνότητα). Ο εξασθενητής εισόδου του παλμογράφου μπορεί να ρυθμίσει την ευαισθησία, για παράδειγμα, σε 1 V/div και οι διακόπτες διάρκειας σάρωσης μπορούν να ρυθμίσουν τη διάρκεια σάρωσης στα 5 ms/div.

Μετά την παροχή ρεύματος στη γεννήτρια και τη ρύθμιση του διακόπτη SA1 στη θέση που φαίνεται στο διάγραμμα, μια εικόνα με τη μορφή δύο παράλληλων εικόνων θα εμφανιστεί στην οθόνη του παλμογράφου.

γραμμικές γραμμές (Εικ. 100, α), που αποτελούνται από κινούμενες «παταρίες». Έτσι μοιάζει μια μη συγχρονισμένη εικόνα ενός παλμικού σήματος.

Αρκεί τώρα να θέσετε τον παλμογράφο σε κατάσταση αναμονής (πατήστε το κουμπί "AUTO - STANDBY") και να ρυθμίσετε το συγχρονισμό από ένα θετικό σήμα γυρίζοντας το κουμπί "SYNC". στην ακραία θέση δεξιόστροφα, έτσι ώστε η εικόνα στην οθόνη "να σταματήσει" (Εικ. 100, β). Εάν η εικόνα τρέμει λίγο, χρησιμοποιήστε το κουμπί ρύθμισης μήκους σάρωσης για να τη συγχρονίσετε καλύτερα.

Προσδιορίστε τη διάρκεια της περιόδου επανάληψης του παλμού και, εάν είναι απαραίτητο. ρυθμίστε το στα 20 ms επιλέγοντας την αντίσταση R1.

Είναι δύσκολο να μετρήσετε με ακρίβεια την περίοδο με μια καθορισμένη διάρκεια σάρωσης, γι' αυτό χρησιμοποιήστε μια απλή τεχνική. Για αυτό το έναυσμα, ορίστε τη διάρκεια σάρωσης σε 2 ms/div. Στην οθόνη θα πρέπει να εμφανίζεται μια πιο εκτεταμένη εικόνα του παλμού (Εικ. 100, γ), το μήκος της κορυφής της οποίας θα είναι περίπου 3,5 διαιρέσεις, δηλαδή η διάρκεια του παλμού θα είναι ίση με 7 ms.

Στη συνέχεια, με την ίδια διάρκεια σάρωσης, ρυθμίστε τον συγχρονισμό με ένα αρνητικό σήμα γυρίζοντας το κουμπί "SYNC". στην ακραία αριστερόστροφη θέση. Θα δείτε μια εικόνα μιας παύσης στην οθόνη (Εικ. 100, d), καθώς η σάρωση του παλμογράφου ενεργοποιείται τώρα από τη μείωση του παλμού. Το μήκος γραμμής είναι 6,5 διαιρέσεις, που σημαίνει ότι η διάρκεια παύσης είναι 13 ms. Το άθροισμα των διάρκειων παλμού και παύσης θα είναι η τιμή της περιόδου επανάληψης του παλμού (20 ms).

Ομοίως, ελέγξτε τη λειτουργία της γεννήτριας στη δεύτερη περιοχή ρυθμίζοντας την κινούμενη επαφή του διακόπτη στη χαμηλότερη θέση σύμφωνα με το διάγραμμα (“2 kHz”). Σε αυτήν την περίπτωση, ορίστε τη διάρκεια σάρωσης του παλμογράφου, για παράδειγμα, σε 0,1 ms/div. Η περίοδος επανάληψης παλμού σε αυτό το εύρος πρέπει να είναι 0,5 ms, που αντιστοιχεί σε ρυθμό επανάληψης 2000 Hz. Δεν χρειάζεται να ρυθμίσετε τίποτα στη γεννήτρια, καθώς η ακρίβεια συχνότητας σε αυτό το εύρος δεν παίζει ιδιαίτερο ρόλο. Σε περίπτωση σημαντικής απόκλισης της συχνότητας από την καθορισμένη, μπορεί να αλλάξει επιλέγοντας πυκνωτή C2.

Μετά από αυτό, αλλάξτε τον αισθητήρα εισόδου του παλμογράφου στον ακροδέκτη XT1 και ελέγξτε τη λειτουργία του ρυθμιστή πλάτους σήματος εξόδου - μεταβλητής αντίστασης R3. Πιθανότατα θα παρατηρήσετε ότι όταν η μεταβλητή αντίσταση είναι εγκατεστημένη στην επάνω θέση του κυκλώματος, το μέγιστο πλάτος των παλμών θα είναι ελαφρώς μικρότερο από ό,τι σε έναν πολυδονητή είναι μικρότερη από τη μονάδα λόγω της πτώσης μέρους του σήματος στη διασταύρωση πομπού του τρανζίστορ.

Η γεννήτρια είναι έτοιμη, μπορείτε να κάνετε πειράματα. Ας ξεκινήσουμε ελέγχοντας την παλμική δράση των απλών κυκλωμάτων RC: διαφοροποίηση και ολοκλήρωση. Πρώτα, συνδέστε ένα κύκλωμα διαφοροποίησης που αποτελείται από έναν πυκνωτή και μια μεταβλητή αντίσταση στην έξοδο της γεννήτριας (Εικ. 101). Τοποθετήστε το ρυθμιστικό αντίστασης στη χαμηλότερη θέση σύμφωνα με το διάγραμμα και στη γεννήτρια ρυθμίστε την περιοχή στα "50 Hz" και το μέγιστο πλάτος του σήματος εξόδου. Σε αυτήν την περίπτωση, στην οθόνη του παλμογράφου (λειτουργεί σε κατάσταση αναμονής με συγχρονισμό από θετικό σήμα, η διάρκεια σάρωσης είναι 5 ms/div., η ευαισθησία είναι 1 V/div.) θα δείτε μια εικόνα παλμών με λοξότμητη κορυφή ( Εικ. 102, α). Είναι εύκολο να παρατηρήσετε ότι η ώθηση φαινόταν να πέφτει κατά μήκος της γραμμής παρακμής, γι' αυτό και το εύρος της εικόνας αυξήθηκε.

Η παραμόρφωση παλμού θα αυξηθεί και το εύρος της εικόνας θα αυξηθεί καθώς το ρυθμιστικό μεταβλητής αντίστασης κινείται προς τα πάνω στο κύκλωμα. Ήδη με αντίσταση αντίστασης περίπου 4 kOhm, η ταλάντευση θα φτάσει σχεδόν το διπλάσιο του πλάτους παλμού

(Εικ. 102, β) και με περαιτέρω μείωση της αντίστασης (στο 1 kOhm), θα παραμείνουν μόνο αιχμηρές κορυφές από τον παλμό στη θέση του μπροστινού μέρους και θα μειωθούν. Με άλλα λόγια, ως αποτέλεσμα της διαφοροποίησης από έναν ορθογώνιο παλμό, θα είναι δυνατή η λήψη δύο αιχμηρών παλμών - θετικών (κατά μήκος του μπροστινού μέρους) και αρνητικών (κατά μήκος της πτώσης).

Επιπλέον, η διαφοροποίηση σάς επιτρέπει να "συντομεύσετε" τον παλμό στο χρόνο - τελικά, η διάρκεια του παλμού μετράται στο επίπεδο του 0,5 του πλάτους του και σε αυτό το επίπεδο το πλάτος παλμού αλλάζει ομαλά όταν περιστρέφεται το κουμπί μεταβλητής αντίστασης).

Οι διαφοροποιητικές ιδιότητες του κυκλώματος εξαρτώνται από τον ρυθμό επανάληψης του παλμού. Αρκεί να μετακινήσετε τον διακόπτη εμβέλειας της γεννήτριας στη θέση "2 kHz" - και η λοξότμηση της κορυφής πρακτικά θα εξαφανιστεί. Οι παλμοί που ακολουθούν σε μια τέτοια συχνότητα διέρχονται από τη διαφοροποιητική μας αλυσίδα χωρίς ουσιαστικά καμία παραμόρφωση. Για να έχετε το ίδιο αποτέλεσμα όπως στην προηγούμενη περίπτωση, η χωρητικότητα του πυκνωτή πρέπει να μειωθεί στα 0,01 μF.

Τώρα αλλάξτε τα εξαρτήματα (Εικ. 103) - λαμβάνετε μια αλυσίδα ενσωμάτωσης. Τοποθετήστε το ρυθμιστικό της μεταβλητής αντίστασης στην πιο αριστερή θέση σύμφωνα με το διάγραμμα, δηλαδή εξάγετε την αντίσταση της αντίστασης. Η εικόνα του σήματος θα παραμείνει σχεδόν ίδια όπως στην έξοδο της γεννήτριας πριν από τη σύνδεση της αλυσίδας. Είναι αλήθεια ότι η αποσύνθεση των παλμών θα γίνει ελαφρώς κυρτή - το αποτέλεσμα της εκφόρτισης του πυκνωτή, ο οποίος έχει χρόνο να φορτιστεί κατά τη διάρκεια του παλμού.

Αρχίστε να μετακινείτε ομαλά το ρυθμιστικό της αντίστασης προς τα δεξιά σύμφωνα με το διάγραμμα, δηλαδή εισάγετε την αντίσταση της αντίστασης. Αμέσως το μπροστινό μέρος του παλμού και η πτώση θα αρχίσουν να στρογγυλοποιούνται (Εικ. 104, γ) και το πλάτος του σήματος θα πέσει. Στη μέγιστη αντίσταση της αντίστασης, το παρατηρούμενο σήμα ακούγεται σαν πριονωτό δόντι (Εικ. 104,b).

Ποια είναι η ουσία της ολοκλήρωσης; Από τη στιγμή που εμφανίζεται το μπροστινό μέρος του παλμού, ο πυκνωτής αρχίζει να φορτίζεται και στο τέλος του παλμού αρχίζει να αποφορτίζεται Εάν η αντίσταση της αντίστασης ή η χωρητικότητα του πυκνωτή είναι μικρή, ο πυκνωτής καταφέρνει να φορτιστεί. στην τιμή του πλάτους του σήματος και τότε μόνο το μπροστινό μέρος και μέρος της κορυφής του παλμού «πέφτει» (Εικ. 104, α). Σε αυτή την περίπτωση, μπορούμε να πούμε ότι η σταθερά χρόνου του κυκλώματος ολοκλήρωσης (το γινόμενο της χωρητικότητας και της αντίστασης) είναι μικρότερη από τη διάρκεια του παλμού. Εάν η χρονική σταθερά είναι συγκρίσιμη ή υπερβαίνει τη διάρκεια του παλμού, ο πυκνωτής δεν έχει χρόνο να φορτιστεί πλήρως κατά τη διάρκεια του παλμού και τότε το πλάτος του σήματος σε αυτόν πέφτει (Εικ. 104, β). Φυσικά, η φύση της ολοκλήρωσης δεν εξαρτάται μόνο από τη διάρκεια των παλμών, αλλά και από τη συχνότητα της επανάληψής τους.

Για να το επαληθεύσετε αυτό, βγάλτε ξανά την αντίσταση, ρυθμίστε το εύρος της γεννήτριας σε "2 kHz" και αλλάξτε τη διάρκεια σάρωσης του παλμογράφου ανάλογα. Στην οθόνη θα εμφανιστεί μια εικόνα ήδη ενσωματωμένων παλμών (Εικ. 104, γ). Αυτό είναι το αποτέλεσμα της «αλληλεπίδρασης» της αντίστασης ακολούθου εκπομπού και της χωρητικότητας του πυκνωτή. Εισαγάγετε τουλάχιστον μια μικρή αντίσταση με μια μεταβλητή αντίσταση - και θα δείτε ένα σήμα τριγωνικού σχήματος στην οθόνη του παλμογράφου (Εικ. 104, d). Το πλάτος του είναι μικρό, επομένως θα πρέπει να αυξήσετε την ευαισθησία του παλμογράφου. Δεν είναι αλήθεια ότι η γραμμικότητα της διαδικασίας φόρτισης και εκφόρτισης του πυκνωτή είναι ξεκάθαρα ορατή;

Σε αυτό το παράδειγμα, η σταθερά χρόνου του κυκλώματος ολοκλήρωσης είναι ελαφρώς μεγαλύτερη από τη διάρκεια του παλμού, επομένως ο πυκνωτής έχει χρόνο να φορτίσει μόνο σε πολύ μικρή τάση.

Ήρθε η ώρα να μιλήσουμε για την πρακτική χρήση ορθογώνιων παλμών, για παράδειγμα, για την αξιολόγηση της απόδοσης ενός ενισχυτή ήχου. Είναι αλήθεια ότι μια τέτοια μέθοδος είναι κατάλληλη για ένα είδος ρητής ανάλυσης και δεν παρέχει μια ολοκληρωμένη εικόνα των χαρακτηριστικών πλάτους-συχνότητας του ενισχυτή. Αλλά σας επιτρέπει να αξιολογήσετε αντικειμενικά την ικανότητα του ενισχυτή να μεταδίδει σήματα ορισμένων συχνοτήτων, την αντίσταση στην αυτοδιέγερση, καθώς και τη σωστή επιλογή εξαρτημάτων μεταξύ των συνδέσεων καταρράκτη.

Η αρχή της δοκιμής είναι απλή: πρώτα, ορθογώνιοι παλμοί με ρυθμό επανάληψης 50 Hz και στη συνέχεια 2000 Hz εφαρμόζονται στην είσοδο του ενισχυτή και το σχήμα του σήματος εξόδου παρατηρείται στο ισοδύναμο φορτίου. Με την παραμόρφωση του μπροστινού μέρους: η κορυφή ή η πτώση, κρίνονται τα χαρακτηριστικά του ενισχυτή και η σταθερότητα λειτουργίας του.

Για παράδειγμα, μπορείτε να εξετάσετε έναν ενισχυτή AF με ένα μπλοκ τόνου (ή έναν άλλο ενισχυτή ευρείας ζώνης). Συνδέεται με μια γεννήτρια και έναν παλμογράφο σύμφωνα με το Σχ. 105. Ο διακόπτης εμβέλειας της γεννήτριας έχει ρυθμιστεί στη θέση «50 Hz» και το σήμα εξόδου είναι τέτοιο ώστε, με τη μέγιστη απολαβή του ενισχυτή και τις κατά προσέγγιση μέσες θέσεις των κουμπιών ελέγχου τόνου, το πλάτος του σήματος στο ισοδύναμο φορτίου αντιστοιχεί στο ονομαστική ισχύς εξόδου, για παράδειγμα 1,4 V (για ισχύ 0,2 W σε αντίσταση φορτίου 10 Ohms). Η εικόνα στην οθόνη ενός παλμογράφου συνδεδεμένου με ένα ισοδύναμο φορτίου μπορεί να αντιστοιχεί σε αυτήν που φαίνεται στο Σχ. 106, α, το οποίο θα υποδεικνύει ανεπαρκή χωρητικότητα των διαχωριστικών πυκνωτών μεταξύ των σταδίων του ενισχυτή ή του πυκνωτή στην έξοδο του ενισχυτή - μέσω αυτού συνδέεται ένα φορτίο.

Για να επαληθεύσετε, ας πούμε, την τελευταία υπόθεση, αρκεί να μετακινήσετε τον αισθητήρα εισόδου του παλμογράφου απευθείας στην έξοδο του ενισχυτή - πριν από τον πυκνωτή σύζευξης. Εάν η λοξότμηση της κορυφής μειωθεί (Εικ. 106, β), τότε το συμπέρασμα είναι σωστό και για καλύτερη αναπαραγωγή χαμηλότερων συχνοτήτων, θα πρέπει να αυξηθεί η χωρητικότητα του πυκνωτή.

Ομοίως, εξετάζουν τις εικόνες των παλμών πριν και μετά τους πυκνωτές σύζευξης μεταξύ των σταδίων του ενισχυτή και εντοπίζουν αυτόν του οποίου η χωρητικότητα είναι ανεπαρκής. Εάν ο ενισχυτής γενικά δεν εκπέμπει καλά χαμηλές συχνότητες, μπορεί να παρατηρηθούν στενές κορυφές στην οθόνη του παλμογράφου στη θέση των παλμών που οδηγούν και πέφτουν, όπως συνέβη με την ισχυρή διαφοροποίηση. Αλλά μια πιο ολοκληρωμένη εικόνα της κατάστασης του ενισχυτή λαμβάνεται όταν εφαρμόζονται παλμοί με συχνότητα 2000 Hz στην είσοδό του. Πιστεύεται ότι το μπροστινό μέρος και η πτώση αντικατοπτρίζουν τη διέλευση υψηλότερων συχνοτήτων του εύρους ήχου και η κορυφή - οι χαμηλότερες.

Εάν όλα είναι εντάξει στον ενισχυτή και μεταδίδει ομοιόμορφα το σήμα σε μια ευρεία ζώνη συχνοτήτων, τότε ο παλμός εξόδου (σήμα στο ισοδύναμο φορτίου) θα αντιστοιχεί σε σχήμα με τον παλμό εισόδου (Εικ. 107, α). Σε περίπτωση «μπλοκαρίσματος» της πρόσοψης και πτώσης (Εικ. 107, β), μπορούμε να υποθέσουμε ότι το κέρδος σε υψηλότερες συχνότητες έχει μειωθεί. Μια ακόμη μεγαλύτερη μείωση του κέρδους σε αυτές τις συχνότητες θα καταγραφεί στην εικόνα που φαίνεται στο Σχ. 107, α.

Πολλές άλλες επιλογές είναι δυνατές: πτώση της απολαβής σε χαμηλότερες συχνότητες (Εικ. 107, δ), ελαφρά αύξηση της απολαβής σε χαμηλότερες συχνότητες (Εικ. 107, ε), πτώση της απολαβής σε χαμηλές και μεσαίες συχνότητες (βουτιά στις επάνω) συχνότητες (Εικ. 107, f), η σταθερά χρόνου των ενδιάμεσων συνδέσεων είναι μικρή (Εικ. 107, g) - συνήθως η χωρητικότητα των πυκνωτών μετάβασης είναι μικρή, το κέρδος αυξάνεται σε χαμηλότερη τιμή (Εικ. 107, h) ή υψηλότερες (Εικ. 107, i) συχνότητες, το κέρδος μειώνεται σε κάποιο στενό εύρος (Εικ. 107. ι).

Και εδώ είναι δύο παραδείγματα εικόνων του παλμού εξόδου (Εικ. 107, l, m), όταν ο ενισχυτής έχει κυκλώματα συντονισμού.

Σχεδόν οι περισσότερες από αυτές τις εικόνες μπορούν να παρατηρηθούν αλλάζοντας τις θέσεις των κουμπιών ελέγχου τόνου για χαμηλότερες και υψηλότερες συχνότητες. Ταυτόχρονα με την προβολή των εικόνων, θα ήταν καλή ιδέα να λάβετε την απόκριση πλάτους-συχνότητας του ενισχυτή και να τη συγκρίνετε με τις «αναγνώσεις» των παλμών.

Και περίπου ένα ακόμη παράδειγμα χρήσης ορθογώνιων παλμών - για τη διαμόρφωση διαιρετών τάσης ευρυζωνικής σύνδεσης. Ένας τέτοιος διαχωριστής, για παράδειγμα, υπάρχει στον παλμογράφο μας μπορεί να είναι σε βολτόμετρο ή χιλιοστόμετρο εναλλασσόμενου ρεύματος. Δεδομένου ότι η ζώνη συχνοτήτων των μετρούμενων σημάτων μπορεί να είναι πολύ ευρεία (από λίγα έως εκατομμύρια Hertz), ο διαιρέτης πρέπει να περάσει αυτά τα σήματα με την ίδια εξασθένηση. Διαφορετικά, τα σφάλματα μέτρησης είναι αναπόφευκτα.

Μπορείτε, φυσικά, να ελέγξετε τη λειτουργία του διαιρέτη διαβάζοντας το χαρακτηριστικό του πλάτους-συχνότητας, το οποίο θα σας πει σε ποια κατεύθυνση πρέπει να αλλάξει η τιμή ενός συγκεκριμένου στοιχείου. Αλλά αυτό το θέμα είναι πολύ πιο απαιτητικό σε σύγκριση με τη μέθοδο ανάλυσης ορθογώνιων παλμών.

Ρίξτε μια ματιά στο σύκο. 108, a - δείχνει ένα διάγραμμα ενός ευρυζωνικού διαιρέτη αντισταθμισμένης τάσης. Εάν σε χαμηλότερες συχνότητες θα ήταν δυνατό να τα βγάλετε πέρα ​​μόνο με αντιστάσεις, η αντίσταση των οποίων καθορίζει τον συντελεστή μετάδοσης (ή τον συντελεστή διαίρεσης) του διαιρέτη, τότε σε υψηλότερες συχνότητες, εκτός από αντιστάσεις, πυκνωτές με τη μορφή χωρητικότητας εγκατάστασης, Η χωρητικότητα εισόδου και η χωρητικότητα των αγωγών σύνδεσης συμμετέχουν στη λειτουργία του διαχωριστή. Επομένως, το κέρδος του διαιρέτη σε αυτές τις συχνότητες μπορεί να αλλάξει σημαντικά.

Για να μην συμβεί αυτό, ο διαχωριστής χρησιμοποιεί πυκνωτές που διακλαδίζουν αντιστάσεις και καθιστούν δυνατή την αντιστάθμιση πιθανών αλλαγών στον συντελεστή μετάδοσης σε υψηλότερες συχνότητες. Επιπλέον, ο πυκνωτής C2 μπορεί να είναι μια χωρητικότητα εγκατάστασης, που μερικές φορές φτάνει τις δεκάδες picofarads. Η αντίσταση R2 μπορεί να είναι η αντίσταση εισόδου μιας συσκευής (παλμογράφο ή βολτόμετρο).

Ο διαιρέτης θα αντισταθμιστεί εάν διασφαλιστεί μια πολύ συγκεκριμένη αναλογία των αντιστάσεων και των χωρητικοτήτων του διαιρέτη, πράγμα που σημαίνει ότι ο συντελεστής μεταφοράς του διαιρέτη θα είναι ομοιόμορφος ανεξάρτητα από τη συχνότητα του σήματος εισόδου. Για παράδειγμα, εάν χρησιμοποιείται διαιρέτης με το 2, τότε πρέπει να πληρούται η συνθήκη R1* C1=R2*C2. Με άλλους λόγους, η ομοιομορφία μετάδοσης σήματος διαφορετικών συχνοτήτων θα διαταραχθεί.

Η αρχή της δοκιμής ενός αντισταθμισμένου διαιρέτη χρησιμοποιώντας ορθογώνιους παλμούς είναι παρόμοια με την αρχή της δοκιμής ενός ενισχυτή - εφαρμόζοντας ένα σήμα με συχνότητα 2000 Hz στην είσοδο του διαιρέτη, παρατηρείται το σχήμα του στην έξοδο. Εάν αντισταθμιστεί ο διαχωριστής, το σχήμα (αλλά, φυσικά, όχι το πλάτος) των σημάτων θα είναι το ίδιο. Διαφορετικά, το μπροστινό μέρος και η πτώση θα «κατακλυστούν» ή η κορυφή θα παραμορφωθεί - απόδειξη ανομοιόμορφης μετάδοσης σημάτων διαφορετικών συχνοτήτων από το διαχωριστικό.

Εάν, για παράδειγμα, η εικόνα του σήματος είναι όπως φαίνεται στο Σχ. 108, b, σημαίνει ότι σε υψηλότερες συχνότητες ο συντελεστής μετάδοσης του διαιρέτη πέφτει λόγω της υψηλής αντίστασης σε αυτές τις συχνότητες της αλυσίδας R1C1. Η χωρητικότητα του πυκνωτή C1 πρέπει να αυξηθεί. Σε περίπτωση παραμόρφωσης παλμού που φαίνεται στο Σχ. 108, είναι απαραίτητο, αντίθετα, να μειωθεί η χωρητικότητα του πυκνωτή C1.

Προσπαθήστε να δημιουργήσετε ανεξάρτητα διαιρέτες με διαφορετικούς συντελεστές διαίρεσης (για παράδειγμα, 2, 5, 10) από αντιστάσεις υψηλής αντίστασης (100...500 kOhm) και πυκνωτές διαφορετικής χωρητικότητας (από 20 έως 200 pF) και επιτύχετε πλήρη αντιστάθμιση επιλέγοντας πυκνωτές.

Σε αυτήν την εργασία, θα παρατηρήσετε την επίδραση του ίδιου του παλμογράφου στα αποτελέσματα της μέτρησης - τελικά, η χωρητικότητα εισόδου του είναι δεκάδες picofarads, και

Η σύνθετη αντίσταση εισόδου είναι περίπου megaohm. Θυμηθείτε ότι ο παλμογράφος έχει παρόμοια επίδραση σε όλα τα κυκλώματα υψηλής σύνθετης αντίστασης, καθώς και σε αυτά που εξαρτώνται από τη συχνότητα. Και αυτό μερικές φορές οδηγεί είτε στην απόκτηση εσφαλμένων αποτελεσμάτων, είτε ακόμη και καθιστά αδύνατη τη χρήση ενός παλμογράφου, ας πούμε, για την ανάλυση της λειτουργίας και τη μέτρηση της συχνότητας των γεννητριών ραδιοσυχνοτήτων. Επομένως, σε τέτοιες περιπτώσεις, θα πρέπει να χρησιμοποιήσετε έναν ενεργό ανιχνευτή - ένα εξάρτημα στον παλμογράφο, το οποίο σας επιτρέπει να διατηρήσετε την υψηλή σύνθετη αντίσταση εισόδου και να μειώσετε την χωρητικότητα εισόδου δεκάδες φορές Μια περιγραφή ενός τέτοιου προσαρτήματος θα δημοσιευτεί στο επόμενο τεύχος του περιοδικού.

Τώρα που εξοικειωθείτε με την ικανότητα ενός ορθογώνιου παλμού να προτρέπει μια «διάγνωση» και να ελέγχει τη «θεραπεία», ας συναρμολογήσουμε ένα άλλο εξάρτημα. Αυτός είναι ένας διαιρέτης τάσης, με τη βοήθεια του οποίου ένας παλμογράφος θα μπορεί να παρακολουθεί κυκλώματα με τάσεις έως 600 V, για παράδειγμα, σε δέκτες τηλεόρασης (όπως γνωρίζετε, ο παλμογράφος OML-2M επιτρέπει την παροχή τάσεων έως και 300 V στην είσοδο).

Το διαχωριστικό σχηματίζεται από δύο μόνο μέρη (Εικ. 109), τα οποία αποτελούν τον άνω βραχίονα του προηγούμενου διαγράμματος. Ο κάτω βραχίονας συγκεντρώνεται στον ίδιο τον παλμογράφο - αυτή είναι η αντίσταση εισόδου και η συνολική χωρητικότητα εισόδου, συμπεριλαμβανομένης της χωρητικότητας του καλωδίου τηλεχειρισμού με ανιχνευτές.

Επειδή χρειάζεται να μειώσετε μόνο στο μισό το σήμα εισόδου, η αντίσταση R1 πρέπει να έχει την ίδια αντίσταση με την αντίσταση εισόδου του παλμογράφου και η χωρητικότητα του πυκνωτή C1 πρέπει να αντιστοιχεί στη συνολική χωρητικότητα εισόδου του παλμογράφου.

Το διαχωριστικό μπορεί να κατασκευαστεί με τη μορφή ενός προσαρμογέα με έναν αισθητήρα XP1 στο ένα άκρο και μια υποδοχή XS1 στο άλλο. Η αντίσταση R1 πρέπει να έχει ισχύ τουλάχιστον 0,5 W και ο πυκνωτής με ονομαστική τάση τουλάχιστον 400 V.

Η ρύθμιση του διαιρέτη απλοποιείται σημαντικά με τη χρήση της γεννήτριας παλμών μας. Το σήμα του τροφοδοτείται στην υποδοχή XP1 του διαχωριστή και στον καθετήρα γείωσης του παλμογράφου. Πρώτα, ρυθμίστε την περιοχή σε "50 Hz" στη γεννήτρια και ενεργοποιήστε την κατάσταση αναμονής και ανοίξτε την είσοδο στον παλμογράφο. Αγγίξτε τον αισθητήρα εισόδου του παλμογράφου στον αισθητήρα XP1 του διαχωριστή (ή σφιγκτήρα XT1 της γεννήτριας). Επιλέγοντας την ευαισθησία του παλμογράφου και το πλάτος του σήματος εξόδου της γεννήτριας, επιτυγχάνεται η εμβέλεια

εικόνα ίση, ας πούμε, με τέσσερις διαιρέσεις.

Στη συνέχεια, αλλάξτε τον αισθητήρα εισόδου του παλμογράφου στην υποδοχή XS1 του διαχωριστή. Το μέγεθος της εικόνας πρέπει να μειωθεί ακριβώς στο μισό. Με μεγαλύτερη ακρίβεια, ο συντελεστής μετάδοσης του διαιρέτη μπορεί να ρυθμιστεί επιλέγοντας την αντίσταση R1 του διαιρέτη.

Μετά από αυτό, ρυθμίστε την περιοχή "2 kHz" στη γεννήτρια και επιλέξτε τον πυκνωτή C1 (εάν είναι απαραίτητο) για να επιτύχετε το σωστό σχήμα παλμού - το ίδιο όπως στην είσοδο του διαιρέτη.

Όταν χρησιμοποιείτε ένα τέτοιο διαχωριστικό για τον έλεγχο των τρόπων λειτουργίας των μονάδων σάρωσης τηλεόρασης χρησιμοποιώντας τις εικόνες σήματος που δίνονται στις οδηγίες και διάφορα άρθρα, η ευαισθησία του παλμογράφου ρυθμίζεται στα 50 V/div και η δοκιμή πραγματοποιείται με την είσοδο παλμογράφου κλειστή . Όπως και πριν, η αντίστροφη μέτρηση πραγματοποιείται σε κλίμακα πλέγματος, αλλά τα αποτελέσματα διπλασιάζονται.

Τα κυκλώματα χρονικής καθυστέρησης παλμού παρέχουν χρονική καθυστέρηση των σημάτων παλμού και χρησιμοποιούνται για επιλογή χρόνου, μετρήσεις παλμών, συντονισμό της λειτουργίας παλμικών συσκευών κ.λπ. Η χρονική καθυστέρηση μπορεί να επιτευχθεί χρησιμοποιώντας γραμμές καθυστέρησης, ηλεκτρονικά κυκλώματα καθυστέρησης και μετατοπιστές φάσης.

Οι γραμμές καθυστέρησης χωρίζονται σε ηλεκτρικές και υπερήχους.

Η χρήση των γραμμών καθυστέρησης (LZ) βασίζεται στη χρήση σταθερής ταχύτητας διάδοσης ηλεκτρομαγνητικών ή ακουστικών ταλαντώσεων κατά μήκος της γραμμής. Η χρήση του ενός ή του άλλου τύπου L.Z. εξαρτάται από τον απαιτούμενο χρόνο καθυστέρησης. Για καθυστερήσεις από κλάσματα έως δεκάδες μικροδευτερόλεπτα, χρησιμοποιούνται γραμμές (καλώδια), τεχνητές ηλεκτρικές γραμμές με κατανεμημένες παραμέτρους (σπειροειδής)

(Εικ. 8.1, διαφάνεια 138, 21 ) Και τεχνητές γραμμές αλυσίδας ICL (Εικ. 8.2, διαφάνειες 22 ) (θα μελετηθεί περαιτέρω).

Για καθυστερήσεις από μονάδες και εκατοντάδες μικροδευτερόλεπτα έως αρκετά χιλιοστά του δευτερολέπτου, ακουστική (υπερήχων) γραμμές καθυστέρησης. Η αρχή λειτουργίας τους βασίζεται στη διαφορά στην ταχύτητα διάδοσης των ηλεκτρικών και μηχανικών δονήσεων.

Η δράση των υπερήχων L.Z. συνίσταται στη μετατροπή ενός ηλεκτρικού σήματος σε ηχητική δόνηση που διαδίδεται κατά μήκος ενός αγωγού ήχου. Σε γραμμές υπερήχων με πιεζοηλεκτρικούς μετατροπείς, η μετατροπή πραγματοποιείται από μια πλάκα χαλαζία (Εικ. 8.3, διαφάνειες 139, 23 ).

Ο υδράργυρος χρησιμοποιείται ως αγωγός ήχου ( t W= 6,7 μs/cm; εξασθένηση d = 0,083 dB/cm), λιωμένος χαλαζίας (t W = 1,8 μs/cm, B = 0,007 dB/cm), κράματα μαγνησίου (t W = 1,7 μs/cm, b = 0,01-0,2 dB/cm).

Για να αυξηθεί η καθυστέρηση χρησιμοποιείται ηχητικούς αγωγούς με πολλαπλές αντανακλάσεις (Εικ. 8.4, διαφάνειες 140, 24 ).

Ηλεκτρονικά κυκλώματα καθυστέρησηςσας επιτρέπουν να έχετε μια καθυστέρηση από αρκετά μικροδευτερόλεπτα έως αρκετά δευτερόλεπτα. Τα πλεονεκτήματα τέτοιων σχημάτων είναι η απλότητά τους και η ικανότητα ρύθμισης της καθυστέρησης σε μεγάλο εύρος, το μειονέκτημα είναι η χαμηλή τους σταθερότητα σε σύγκριση με τις γραμμές. Ένας συγκριτής πλάτους με τάση εισόδου που ποικίλλει γραμμικά μπορεί να χρησιμοποιηθεί ως ηλεκτρονικό κύκλωμα καθυστέρησης. Με την αλλαγή του επιπέδου σύγκρισης, προσαρμόζεται ο χρόνος καθυστέρησης. Προσωρινή αστάθεια τέτοιων σχημάτων G = Dt G / t Gμπορεί να μειωθεί σε 0,1 - 0,05%.

Η χρονική καθυστέρηση μπορεί επίσης να ληφθεί χρησιμοποιώντας κυκλώματα σκανδάλης (Εικ. 8.5, διαφάνειες 141, 25 ) Και φαντάστρων .

Για το σκοπό αυτό διαφοροποιείται ο παλμός εξόδου αυτών των κυκλωμάτων. Ο παλμός που λαμβάνεται κατά τη διαφοροποίηση της φέτας θα καθυστερήσει σε σχέση με την είσοδο κατά την ποσότητα t Z = T U. Ρυθμίζοντας τη διάρκεια του παλμού μπορείτε να αλλάξετε τον χρόνο καθυστέρησης. Αστάθεια της καθυστέρησης του κυκλώματος σκανδάλης d = 1-5%, phantastron d = 0,1-1%. Τα κυκλώματα καθυστέρησης χρησιμοποιούνται για την καθυστέρηση της εκκίνησης ενδείξεων με σκοπό τη διδασκαλία της λειτουργίας προβολής δακτυλίου, καθώς και για τον συγχρονισμό της λειτουργίας συσκευών χειρός.

Δεύτερη ερώτηση μελέτης.

Μια εκτίμηση της παραμέτρου καθυστέρησης που δεν ελέγχεται από αποφάσεις μπορεί να ληφθεί με τον μέσο όρο του λόγου πιθανότητας λαμβάνοντας υπόψη το PDF των συμβόλων πληροφοριών που πρέπει να ληφθούν. Τότε ή διαφοροποιείται από για να ληφθούν οι προϋποθέσεις για την εκτίμηση MP .

Στην περίπτωση του δυαδικού (βασικού) AM, όπου με ίση πιθανότητα, ο μέσος όρος των δεδομένων δίνει το αποτέλεσμα

(6.3.7)

ακριβώς το ίδιο όπως στην περίπτωση της εκτίμησης φάσης. Δεδομένου ότι για μικρά , η τετραγωνική προσέγγιση

(6.3.8)

Σχεδιασμένο για χαμηλές αναλογίες σήματος προς θόρυβο. Για AM πολλαπλών επιπέδων, μπορούμε να προσεγγίσουμε τα στατιστικά στοιχεία συμβόλων πληροφοριών ενός Gaussian PDF με μηδενική μέση και μοναδιαία διακύμανση. Όταν υπολογίζουμε τον μέσο όρο του Gaussian PDF, λαμβάνουμε το ίδιο με το (6.3.8). Επομένως, η εκτίμηση μπορεί να ληφθεί με διαφοροποίηση (6.3.8). Το αποτέλεσμα είναι μια προσέγγιση MP της εκτίμησης του χρόνου καθυστέρησης χωρίς έλεγχο απόφασης. Η παράγωγος της (6.3.8) οδηγεί στο αποτέλεσμα

(6.3.9)

όπου ορίζεται (6.3.5).

Η υλοποίηση του βρόχου παρακολούθησης, με βάση τον υπολογισμό της παραγώγου σύμφωνα με την (6.3.9), φαίνεται στο Σχ. 6.3.2.

Εικ.6.3.2. Εκτίμηση χρόνου καθυστέρησης MP που δεν βασίζεται σε αποφάσεις για ένα σήμα βάσης AM

Εναλλακτικά, μια υλοποίηση βρόχου παρακολούθησης που βασίζεται στο (6.3.9) απεικονίζεται στο Σχ. 6.3.3. Και στις δύο δομές βλέπουμε ότι η άθροιση χρησιμεύει ως φίλτρο βρόχου που οδηγεί το OAT. Είναι ενδιαφέρον να σημειωθεί η ομοιότητα του βρόχου του χρονοδιακόπτη στο Σχ. 6.3.3 και Costas loops για εκτίμηση φάσης.

Εικ.6.3.3. Εκτίμηση χρόνου μετατόπισης ανοιχτού βρόχου από λύση AM ζώνης βάσης

Συγχρονιστές με παράθυρα καθυστέρησης-προώθησης. Ένας άλλος εκτιμητής χρόνου καθυστέρησης που δεν βασίζεται σε αποφάσεις χρησιμοποιεί τις συμμετρικές ιδιότητες του σήματος στην έξοδο ενός αντίστοιχου φίλτρου ή συσχετιστή. Για να περιγράψετε αυτή τη μέθοδο, εξετάστε το τετράγωνο κύμα που φαίνεται στο Σχ. 6.3.4(α). Η έξοδος του φίλτρου που αντιστοιχεί στο λαμβάνει τη μέγιστη τιμή του στο σημείο , όπως φαίνεται στο Σχ. 6.3.4 (β). Έτσι, η έξοδος του αντιστοιχισμένου φίλτρου είναι μια χρονική συνάρτηση της συσχέτισης παλμών. Φυσικά, αυτό ισχύει για ένα φάκελο αυθαίρετου παλμού, επομένως η προσέγγιση που περιγράφουμε είναι γενικά εφαρμόσιμη σε έναν αυθαίρετο παλμό σήματος. Σαφώς, ένα καλό σημείο για τη δειγματοληψία της εξόδου ενός αντίστοιχου φίλτρου για να ληφθεί η μέγιστη απόδοση είναι, δηλ. το σημείο στην κορυφή της συνάρτησης συσχέτισης.

Εικ.6.3.4. Ορθογώνιος παλμός του σήματος (α) και η έξοδος του φίλτρου που αντιστοιχεί σε αυτό (β)

Παρουσία θορύβου, ο προσδιορισμός της τιμής κορυφής ενός σήματος είναι γενικά δύσκολος. Ας υποθέσουμε ότι αντί να πυλώνουμε το σήμα στο σημείο αιχμής, παίρνουμε δείγμα νωρίτερα (στο σημείο ) και αργότερα (στο σημείο ). Η απόλυτη τιμή των πρώιμων δειγμάτων και των καθυστερημένων δειγμάτων θα είναι μικρότερη (κατά μέσο όρο παρουσία θορύβου) από την απόλυτη τιμή στην κορυφή. Δεδομένου ότι η συνάρτηση αυτοσυσχέτισης είναι ακόμη και σχετική με τον βέλτιστο χρόνο δειγματοληψίας, οι απόλυτες τιμές της συνάρτησης συσχέτισης στο σημείο είναι ίσες. Δεδομένης αυτής της συνθήκης, ένα καλό σημείο αναφοράς είναι το μέσο μεταξύ και . Αυτή η συνθήκη αποτελεί τη βάση ενός συγχρονιστή με παράθυρα καθυστέρησης εκ των προτέρων.

Το σχήμα 6.3.5 απεικονίζει ένα μπλοκ διάγραμμα ενός συγχρονιστή με παράθυρα καθυστέρησης-προώθησης. Σε αυτό το σχήμα, χρησιμοποιούνται συσχετιστές αντί για ισοδύναμα αντιστοιχισμένα φίλτρα. Δύο συσχετιστές ενσωματώνονται στο διάστημα συμβόλων, αλλά ένας συσχετιστής ξεκινά την ολοκλήρωση δευτερόλεπτα νωρίτερα σε σχέση με τον εκτιμώμενο βέλτιστο χρόνο αναφοράς και ο δεύτερος ολοκληρωτής ξεκινά την ολοκλήρωση δευτερόλεπτα αργότερα σε σχέση με τον εκτιμώμενο βέλτιστο χρόνο αναφοράς. Το σήμα σφάλματος δημιουργείται λαμβάνοντας τη διαφορά μεταξύ των απόλυτων τιμών των εξόδων δύο συσχετιστών. Για να εξομαλυνθεί η επίδραση του θορύβου στα δείγματα σήματος, το σήμα σφάλματος διέρχεται μέσω ενός φίλτρου χαμηλής διέλευσης. Εάν ο χρόνος δειγματοληψίας διαφέρει από τον βέλτιστο χρόνο δειγματοληψίας, το μέσο σήμα σφάλματος στην έξοδο του φίλτρου χαμηλής διέλευσης δεν είναι μηδέν και η χρονική ακολουθία μετατοπίζεται προς την καθυστέρηση ή την προώθηση, ανάλογα με το πρόσημο του σφάλματος. Έτσι, το εξομαλυνόμενο σήμα σφάλματος χρησιμοποιείται για την κίνηση του OTC, του οποίου η έξοδος είναι το επιθυμητό σήμα χρονοδιακόπτη που χρησιμοποιείται για την πύλη. Η έξοδος VCO χρησιμοποιείται επίσης ως σήμα χρονοδιακόπτη για τη γεννήτρια συμβόλων, η οποία παράγει το ίδιο βασικό σχήμα παλμού με την έξοδο του φίλτρου πομπού. Αυτό το σχήμα παλμού μετατοπίζεται χρονικά στις κατευθύνσεις εισόδου και υστέρησης και τα δείγματα του αναμενόμενου σήματος που προκύπτουν τροφοδοτούνται σε δύο συσχετιστές, όπως φαίνεται στο Σχήμα. 6.3.5. Σημειώστε ότι εάν οι παλμοί σήματος είναι ορθογώνιοι, δεν υπάρχει ανάγκη για γεννήτρια παλμών σήματος εντός του βρόχου παρακολούθησης.

Εικ.6.3.5. Μπλοκ διάγραμμα ενός συγχρονιστή με παράθυρα καθυστέρησης-προώθησης

Είδαμε ότι ο συγχρονιστής με παράθυρο καθυστέρησης προώθησης βασίζεται σε ένα σύστημα ελέγχου κλειστού βρόχου του οποίου το εύρος ζώνης είναι σχετικά στενό σε σύγκριση με τον ρυθμό συμβόλων. Η ζώνη βρόχου καθορίζει την ποιότητα της εκτίμησης του χρόνου καθυστέρησης. Ο βρόχος στενής ζώνης παρέχει μεγαλύτερο μέσο όρο έναντι του προσθετικού θορύβου και έτσι βελτιώνει την ποιότητα των εκτιμώμενων δειγμάτων, υποθέτοντας ότι ο χρόνος διάδοσης στο κανάλι είναι σταθερός και ο χρονοδιακόπτης εκπομπής δεν μετατοπίζεται με το χρόνο (ή μετατοπίζεται πολύ αργά με το χρόνο). Από την άλλη πλευρά, εάν ο χρόνος διάδοσης του καναλιού ποικίλλει με το χρόνο και/ή ο χρονοδιακόπτης πομπού μετατοπίζεται επίσης με το χρόνο, τότε το εύρος ζώνης βρόχου θα πρέπει να αυξηθεί για να προσαρμόζονται οι γρήγορες αλλαγές στις παραμέτρους χρονισμού με την πάροδο του χρόνου.

Στις συσκευές παρακολούθησης, δύο συσχετιστές αλληλεπιδρούν αποτελεσματικά όταν τα σύμβολα είναι γειτονικά. Ωστόσο, εάν η ακολουθία των συμβόλων πληροφοριών έχει μηδενικό μέσο όρο, όπως συμβαίνει με το AM και άλλους τύπους διαμόρφωσης, η συμβολή στις εξόδους συσχετιστή από γειτονικούς παλμούς υπολογίζεται κατά μέσο όρο στο μηδέν στο φίλτρο χαμηλής διέλευσης.

Μια ισοδύναμη υλοποίηση για έναν συγχρονιστή με παράθυρα καθυστέρησης εκ των προτέρων, η οποία είναι κάπως πιο απλή στην εφαρμογή, φαίνεται στο Σχ. 6.3.6. Σε αυτήν την περίπτωση, το σήμα του χρονοδιακόπτη από το OVR οδηγεί και καθυστερεί κατά , και αυτά τα σήματα χρονοδιακόπτη χρησιμοποιούνται για την πύλη των εξόδων των δύο συσχετιστών.

Ο συγχρονιστής με παράθυρο καθυστέρησης προώθησης που περιγράφεται παραπάνω είναι ένας εκτιμητής καθυστέρησης σήματος που δεν βασίζεται σε αποφάσεις και προσεγγίζει έναν εκτιμητή μέγιστης πιθανότητας. Αυτή η δήλωση μπορεί να αποδειχθεί προσεγγίζοντας την παράγωγο του λογάριθμου της συνάρτησης πιθανότητας με μια πεπερασμένη διαφορά, δηλ.

(6.3.10)

Εικ.6.3.6. Μπλοκ διάγραμμα συγχρονιστή με παράθυρα για καθυστέρηση-προώθηση - εναλλακτική επιλογή

Αν αντικαταστήσουμε την έκφραση από (6.3.8) σε (6.3.10), λαμβάνουμε την ακόλουθη προσέγγιση για την παράγωγο:

(6.3.11)

Αλλά οι μαθηματικές εκφράσεις (6.3.11) περιγράφουν βασικά τους μετασχηματισμούς που εκτελούνται από έναν συγχρονιστή με παράθυρα καθυστέρησης-προώθησης, που απεικονίζονται στο Σχ. 6.3.5 και 6.3.6.

Σχηματισμός ορθογώνιων παλμών δεδομένης διάρκειας

Ο σχηματισμός παλμών κατά μήκος του μπροστινού μέρους ή της πτώσης του σήματος εισόδου πραγματοποιείται από μονοδονητές. Κυκλώματα τέτοιων διαμορφωτών, κατασκευασμένα σε LE, παρουσιάζονται στο Σχ. 5.2. Παλμοί μονοδονητών που συναρμολογούνται σύμφωνα με τα σχήματα 5.2 ΕΝΑΚαι σι, δημιουργούνται λόγω της καθυστέρησης εναλλαγής του ίδιου του LE.

Εικόνα 5.2 – Μονοσταθερά με ρύθμιση της διάρκειας παλμού με το χρόνο καθυστέρησης LE

Στο διάγραμμα του Σχ. 5.2 ΕΝΑο παλμός εξόδου σχηματίζεται τη στιγμή της εμφάνισης μιας πτώσης θετικού σήματος στην είσοδο της σκανδάλης και τελειώνει όταν, μετά από κάποιο χρονικό διάστημα n t z (n– περιττός αριθμός μετατροπέων συνδεδεμένων σε σειρά, t z– χρόνος καθυστέρησης μεταγωγής ενός LE) στη δεύτερη είσοδο του στοιχείου DD1.4εμφανίζεται ένα λογικό μηδενικό επίπεδο. Ο παλμός εξόδου δημιουργείται στο λογικό μηδενικό επίπεδο (αρνητικός παλμός) και έχει διάρκεια n t z. Εμφανίζεται στο Σχ. 5.2 σιένα κύκλωμα σκανδάλης βελτιώνει το σχήμα του παλμού εξόδου. Με πτώση σήματος στην είσοδο συγχρονισμού από το 1 στο 0 JK- η σκανδάλη έχει ρυθμιστεί σε ένα. Η έξοδος είναι λογικά μηδέν μέσω των στοιχείων DD1…DDnφτάνει στην αντίστροφη είσοδο της ρύθμισης ασύγχρονης σκανδάλης στο 0 και επαναφέρει τη σκανδάλη στην αρχική της κατάσταση. Εάν ένας περιττός αριθμός LE χρησιμοποιείται για τη δημιουργία καθυστέρησης, τότε η είσοδος DD1πρέπει να συνδεθεί όχι στην έξοδο, αλλά στην έξοδο Q.

Για τη δημιουργία παλμών των οποίων η διάρκεια υπερβαίνει σημαντικά το χρόνο t z, χρησιμοποιήστε χρονόμετρα R.C.-κυκλώματα και ιδιότητες κατωφλίου του LE. Σχέδια τέτοιων διαμορφωτών στο LE TTL δίνονται στο Σχ. 5.2 V, σολ.

Εικόνα 5.3 – Μονοδονητές μίας βολής με κυκλώματα χρονισμού RC

Μονός δονητής συναρμολογημένος σύμφωνα με το σχήμα 5.3 ΕΝΑ, ενεργοποιείται από πτώση σήματος στην είσοδο από 1 σε 0. Ενώ το ρεύμα φόρτισης του πυκνωτή ΜΕδημιουργεί στην αντίσταση Rμια πτώση τάσης που υπερβαίνει την τάση κατωφλίου μιας μονάδας LE, σχηματίζεται αρνητικός παλμός στην έξοδο. Τη στιγμή του επιτεύγματος U por, με τη διάρκεια του παλμού εξόδου t και, που υπερβαίνει τη διάρκεια εκτόξευσης, LE DD1.1Και DD1.2εισέρχεται στην ενεργή περιοχή του χαρακτηριστικού μεταφοράς και το κύκλωμα, λόγω θετικής ανάδρασης, μεταβαίνει στην αρχική του κατάσταση. Ένας μονοδονητής που κατασκευάζεται σύμφωνα με το σχήμα 5.2 λειτουργεί με παρόμοιο τρόπο. σι, αλλά εδώ ο πυκνωτής επαναφορτίζεται από μηδενική τάση στην τάση εισόδου DD1.2, ίση με την οριακή τάση μηδέν U por. Οι διάρκειες των παλμών εξόδου αυτών των μονοσταθών βρίσκονται ως .

Κατά την κατασκευή διαμορφωτών διάρκειας παλμού χρησιμοποιώντας ρύθμιση χρόνου R.C.-κυκλώματα στο LE KMOPTL σύμφωνα με τα εξεταζόμενα κυκλώματα, μεταξύ ενός κοινού σημείου RΚαι ντοκαι η είσοδος LE θα πρέπει να περιλαμβάνει μια αντίσταση με αντίσταση 1...10 kW για περιορισμό του ρεύματος μέσω των προστατευτικών διόδων του LE όταν αποκαθίσταται η φόρτιση του πυκνωτή στο τέλος του παλμού.

Τα ειδικά IC μιας λήψης έχουν ευρεία λειτουργικότητα για τη δημιουργία μεμονωμένων ορθογώνιων παλμών δεδομένης διάρκειας. Μικροκύκλωμα K155AG1, το σύμβολο του οποίου όταν ενεργοποιείται από πτώση παλμού φαίνεται στο Σχ. 5.4, ​​είναι ένας μονοκάναλος δονητής.

Εικόνα 5.4 – Τσιπ K155AG1

Η διάρκεια του παραγόμενου παλμού έχει ρυθμιστεί R.C.-αλυσίδα. Μπορεί να χρησιμοποιηθεί είτε εσωτερική αντίσταση R int= 2 kW, ή αντιστάτης με επένδυση R, η αντίσταση του οποίου επιλέγεται εντός R. Χωρητικότητα αιωρούμενου συμπυκνωτή ΜΕέως 10 μF, και εάν δεν υπάρχουν υψηλές απαιτήσεις για τη σταθερότητα των παλμών εξόδου, μπορεί να φτάσει τα 1000 μF. Στο ΜΕ 10 pF η διάρκεια των παλμών εξόδου περιγράφεται από τον τύπο. Εάν δεν υπάρχουν στοιχεία που κρέμονται, δημιουργούνται παλμοί t και– 30…35 ns. Για να επαναφέρετε το one-shot στην αρχή του επόμενου παλμού, η περίοδος των σημάτων εισόδου πρέπει να πληροί την προϋπόθεση t και 0,9 Τ σεστο R= 40 kW t και 0,67 Τ σεστο R= 2 kW. Ο μονοδονητής εκτοξεύεται με κούνιες από το 1 έως το 0 στις εισόδους Α'1Και Α2ή από 0 έως 1 με είσοδο ΣΕ. Οι τρόποι λειτουργίας του IC K155AG1 δίνονται στον πίνακα. 5.1. Για σίγουρο ξεκίνημα, η κλίση των μετώπων στις εισόδους ΕΝΑπρέπει να είναι τουλάχιστον 1 V/μs, στην είσοδο ΣΕόχι λιγότερο από 1 V/s.

Πίνακας 5.1

Το μικροκύκλωμα K155AG3 περιέχει δύο μονούς δονητές με δυνατότητα επανεκκίνησης κατά τον σχηματισμό παλμού εξόδου.

Εικόνα 5.5 – Μικροκύκλωμα K155AG3

Η διάρκεια του παλμού εξόδου ρυθμίζεται με την εγκατάσταση εξωτερικής αντίστασης και πυκνωτή. Η μέγιστη χωρητικότητα του πυκνωτή δεν είναι περιορισμένη, η αντίσταση λαμβάνεται εντός των ορίων. Εάν η συσκευή one-shot λειτουργεί σε λειτουργία επανεκκίνησης, τότε t uμετρημένο από τον τελευταίο παλμό σκανδάλης. Για να εφαρμόσετε τον τρόπο λειτουργίας χωρίς επανεκκίνηση, πρέπει να συνδέσετε την είσοδο ΕΝΑμε έξοδο Qή συνδεθείτε ΣΕμε έξοδο Q, τότε τα σήματα εξόδου που φτάνουν στις εισόδους ΣΕή ΕΝΑκατά το σχηματισμό μιας παρόρμησης δεν θα επηρεάσει τη διάρκειά της. Σε όλες τις περιπτώσεις, ο σχηματισμός του παλμού μπορεί να διακοπεί εφαρμόζοντας το 0 στην είσοδο S.R..

Εάν είναι απαραίτητο να ληφθούν παλμοί με σταθερή διάρκεια από κλάσματα μικροδευτερόλεπτων έως εκατοντάδες δευτερόλεπτα με ρεύματα εξόδου έως 200 mA και επίπεδα λογικών μεταβλητών που συνάδουν με τα επίπεδα των στοιχείων TTL και CMOPTL, χρονομετρητές μίας λήψης τύπου 1006 VI1 με χρησιμοποιούνται εξωτερικά στοιχεία χρονισμού.

Εικόνα 5.6 – Φωτεινή ένδειξη στο χρονόμετρο 1006VI1

Στο Σχ. Το 5.6 περιγράφει τη χρήση ενός χρονοδιακόπτη ως ένδειξη φωτισμού αντικειμένων. Σε συνθήκες χαμηλού φωτισμού, η αντίσταση της φωτοαντίστασης R 3 είναι υψηλή και ο συναγερμός λειτουργεί σε λειτουργία multivibrator, παράγοντας ορθογώνιους παλμούς με διάρκεια με μια παύση ανάμεσά τους. Όταν υπάρχει υψηλός φωτισμός, η έξοδος του ανιχνευτή ρυθμίζεται σε λογική μηδενική τάση με αντίσταση εξόδου περίπου 10 W. Η αντίσταση επιλέγεται εντός του εύρους 1 kW...10 MW, λαμβάνοντας υπόψη ότι το ρεύμα μέσω το τρανζίστορ VT1δεν ξεπερνούσε τα 100 mA. Η χωρητικότητα του πυκνωτή πρέπει να είναι αρκετές τάξεις μεγέθους μεγαλύτερη από την χωρητικότητα εισόδου και δεν συνιστάται η ρύθμιση της κάτω από 100 pF όταν σχηματίζονται ακριβή χρονικά διαστήματα.

Αντίσταση R 2υπολογίζεται με βάση την παροχή τάσης στον ακροδέκτη 4 του χρονοδιακόπτη που είναι μικρότερη από 0,4 V με έντονο φωτισμό φωτοαντίστασης R 3. Προκειμένου ο πολυδονητής να δημιουργήσει ταλαντώσεις όταν η φωτοαντίσταση φωτίζεται σε υψηλό φως, οι αντιστάσεις θα πρέπει να αντικατασταθούν R 2Και R 3.

Η συσκευή σηματοδότησης μπορεί επίσης να χρησιμοποιηθεί με άλλους τύπους αισθητήρων που παράγουν απευθείας επίπεδα σήματος 0 και 1.

Εννοια του διαδικασίες μετάβασης. Τα ηλεκτρικά κυκλώματα των πραγματικών κυκλωμάτων ραδιομηχανικής συνήθως περιέχουν αντίσταση, επαγωγή και χωρητικότητα. Σε τέτοια κυκλώματα, η σχέση μεταξύ τάσης και ρεύματος είναι πολύπλοκη. Αυτό εξηγείται από το γεγονός ότι η χωρητικότητα και η αυτεπαγωγή έχουν την ικανότητα να συσσωρεύουν και να απελευθερώνουν ηλεκτρική ενέργεια. Αυτή η διαδικασία δεν μπορεί να προχωρήσει αλματωδώς. Όταν η τάση αλλάζει σε ένα τέτοιο κύκλωμα, το ρεύμα αλλάζει με κάποια χρονική καθυστέρηση. Αυτές οι διεργασίες που σχετίζονται με μια αλλαγή στο αποθεματικό ενέργειας σε κυκλώματα με αντιδραστικά στοιχεία όταν εκτίθενται σε παλμό ονομάζονταιμεταβατικός.

Η επίδραση της παλμικής τάσης στο κύκλωμα RC. Ας υποθέσουμε ότι στην είσοδο ενός κυκλώματος που περιέχει έναν πυκνωτή C και μια αντίσταση R (Εικ. 164, α), λειτουργεί μια ακολουθία ορθογώνιων παλμών (Εικ. 154, β). Τη στιγμή που εμφανίζεται το μπροστινό άκρο του παλμού στην είσοδο του κυκλώματος RC, το μέγιστο ρεύμα I m = θα ρέει σε αυτό UΜ/ R(Εικ. 154, γ).

Καθώς φορτίζεται ο πυκνωτής την τάση που προκύπτει στο κύκλωμα u p =U Μ- u c μειώνεται, το ρεύμα φόρτισης μειώνεται ανάλογα tένα. Το ρεύμα μειώνεται σύμφωνα με έναν εκθετικό νόμο, Ρεύμα φόρτισης Εγώ z δημιουργεί στην αντίσταση R πτώση τάσης(Εικ. 154, δ). ΜΕ μειούμενο ρεύμα εκθετικά η τάση στην αντίσταση μειώνεται R. Τάση πυκνωτή uγ σύμφωνα με

Το φορτίο του αυξάνεται εκθετικά (Εικ. 154,ρε ) και κάποια στιγμή φτάνει στην υψηλότερη τιμή U mμετά την οποία παραμένει σταθερή για όλη τη διάρκεια της επίπεδης κορυφής του παλμού εισόδου. Ο χρόνος κατά τον οποίο η τάση στα C και R φτάνει την τιμή του πλάτους εξαρτάται από την τιμή αντίστασης της αντίστασης R και την χωρητικότητα του πυκνωτή C. Όσο μικρότερες είναι αυτές οι τιμές, τόσο πιο γρήγορα τελειώνει η διαδικασία μετάβασης.

Μετά την αποσύνθεση του παλμού εισόδου, ο πυκνωτής αποφορτίζεται μέσω μιας αντίστασης R . Ρυθμός μεταβολής του ρεύματος εκφόρτισης Εγώ p (Εικ. 164, γ) και τάση uΤο n (Εικ. 154, d) είναι το ίδιο όπως κατά τη φόρτιση και η πίσω άκρη (πτώση) του παλμού σχηματίζεται στην έξοδο. Η κατεύθυνση του ρεύματος και η πολικότητα της τάσης κατά μήκος της αντίστασης σε αυτή την περίπτωση θα γίνουν αντίθετες.

Η διάρκεια της μεταβατικής διαδικασίας υπολογίζεται χρησιμοποιώντας τη σταθερά χρόνου κυκλώματος

Ρύζι. 155. Κρούση ορθογώνιου παλμού σε κύκλωμα ολοκλήρωσης: α - διάγραμμα, β - σχήμα παλμού στην είσοδο, γ - το ίδιο στην έξοδο, δ - εξάρτηση του σχήματος παλμού από την αναλογία τ 0 /t και

Με την αύξηση του τ 0 η διάρκεια των παροδικών διεργασιών αυξάνεται.

Στην πράξη, οι μεταβατικές διεργασίες στο κύκλωμα θάβονται μετά από ένα χρονικό διάστημα t = (2,3+3)τ 0 .

Το σχήμα της τάσης εξόδου εξαρτάται από την τιμήτ 0 (Εικ. 154, d, f, g). Στο τ 0 »t και (Εικ. 154, ε) ο πυκνωτής δεν έχει χρόνο να φορτιστεί κατά τη διάρκεια του παλμού εισόδου και το σχήμα του σήματος εξόδου διαφέρει ελάχιστα από το σχήμα του σήματος εισόδου. Με αυτές τις παραμέτρους (τ Το κύκλωμα 0 »t i) χρησιμοποιείται συχνά σε κυκλώματα παλμικών συσκευών ως κύκλωμα διαχωρισμού (μετάβασης) μεταξύ των σταδίων του ενισχυτή. Στοτ 0 και).

Όπως είναι προφανές από το Σχ. 164,ΕΝΑ, κυκλώματα στοιχείων RC σε διάφορους συνδυασμούς μπορούν να χρησιμοποιηθούν για τη μετατροπή σχημάτων παλμών. Ανάλογα με το στοιχείο από το οποίο λαμβάνεται το σήμα (R ή C), καλείται το κύκλωμαδιαφοροποιώνταςή ενσωμάτωση.

Διαφοροποιητικές αλυσίδες. Το κύκλωμα που φαίνεται στο Σχ. 154, και ονομάζεται διαφοροποιητικό, αφού στο τ 0

Παράδειγμα. Διάρκεια παλμού tκαι =5 μs. Υπολογίστε τα στοιχεία της διαφοροποιητικής αλυσίδας.

Σε μια διαφοροποιητική αλυσίδατ 0 ≪tΚαι. Ας δεχτούμετ 0 =RС=0,1 tκαι =0,1x5=0,5 μs, δηλ. tκαι ≫3τ 0 . Ορίζουμε την τιμή R=10 kOhm, τότε η χωρητικότητα

Ολοκληρώνοντας κυκλώματα. Εάν σε ένα κύκλωμα RC αφαιρεθεί η τάση εξόδου από την χωρητικότητα (Εικ. 155, α), τότε σε τ 0 ≫t και το σήμα εξόδου είναι ανάλογο με το ολοκλήρωμα της εισόδου, και ένα τέτοιο κύκλωμα ονομάζεταιενσωμάτωση. Αν η χρονική σταθερά R.C.το κύκλωμα επιλέγεται ίσο ή μεγαλύτερο από τη διάρκεια του ορθογώνιου παλμού (Εικ. 155, β) της τάσης εισόδου (τ 0 ≫ t i), τότε εμφανίζεται ένας παλμός με εκτεταμένο μέτωπο και πτώση στην έξοδο του κυκλώματος RC (Εικ. 155, γ). Όταν εφαρμόζεται βραχυπρόθεσμος παλμός τάσης στην είσοδο ενός τέτοιου κυκλώματος, σχηματίζεται ένας ευρύτερος παλμός στην έξοδο.

Τα κυκλώματα ολοκλήρωσης χρησιμοποιούνται για την αύξηση της διάρκειας του παλμού. Επιπλέον, χρησιμοποιούνται σε κυκλώματα για την παραγωγή τάσης πριονωτή, επιλογή παλμών κατά διάρκεια κ.λπ. Όσο μεγαλύτερη είναι η τιμή, με σταθερή διάρκεια παλμού εισόδου tκαι, όσο περισσότερο τεντώνεται ο παλμός εξόδου (Εικ. 155, d). Σε αυτή την περίπτωση, το πλάτος του παλμού μειώνεται, καθώς ο πυκνωτής δεν έχει χρόνο να φορτίσει πλήρως κατά τη διάρκεια της δράσης του παλμού εισόδου.

Η διαφοροποίηση και η ολοκλήρωση μπορούν επίσης να πραγματοποιηθούν χρησιμοποιώντας κυκλώματα RL. Δεδομένου ότι η αντιδραστική επίδραση της επαγωγής είναι αντίθετη από την χωρητικότητα, τότε R.L.- Στα κυκλώματα, κατά τη διαφοροποίηση, το σήμα εξόδου αφαιρείται από την αυτεπαγωγή (Εικ. 156, α) και κατά την ενσωμάτωση, από την αντίσταση (Εικ. 156, β). Αλυσίδες R.L.χρησιμοποιούνται σχετικά σπάνια, καθώς περιέχουν ένα ακριβό τμήμα περιέλιξης.